2025-10-16 3207 0
Large deformation analysis of granular materials with stabilized and noise-free stress treatment in smoothed particle hydrodynamics
采用光滑粒子流體動力學進行穩(wěn)定且無噪聲應(yīng)力處理的顆粒材料大變形分析

摘要: 本文提出了一種新型光滑粒子流體動力學(SPH)模型,用于提高顆粒材料大變形分析的精度與穩(wěn)定性。為消除巖土工程SPH應(yīng)用中常見的失穩(wěn)后過程偽應(yīng)力場,本研究構(gòu)建了創(chuàng)新的應(yīng)力擴散項。通過重正化技術(shù)提出新型邊界處理方法,為巖土工程應(yīng)用提供具有一階一致性的壁面邊界條件,該方法能有效處理尖銳拐角等復(fù)雜幾何形態(tài)。系列算例驗證表明:該邊界構(gòu)造即使采用較粗顆粒分辨率仍能提升計算精度;應(yīng)力擴散項可顯著降低大變形下影響應(yīng)力場的數(shù)值噪聲,獲得平滑應(yīng)力分布。最終將所建SPH模型應(yīng)用于顆粒流與隧道掌子面坍塌模擬,結(jié)果顯示其與實驗數(shù)據(jù)吻合良好且具有收斂性。 引言: 涉及大變形的地球物理流動與許多自然現(xiàn)象和工程應(yīng)用密切相關(guān),包括雪崩和巖崩、災(zāi)害防治中的泥石流、邊坡穩(wěn)定性中的滑坡、抗震設(shè)計中的土壤液化以及大壩維護中的內(nèi)部侵蝕。數(shù)值分析是研究地球物理流動中漸進式破壞并預(yù)測其潛在災(zāi)難性后果的有力工具,然而自由表面的存在和極大的變形是此類流動建模的主要挑戰(zhàn)。 在計算巖土力學中,最廣泛使用的預(yù)測工具基于有限元和有限差分方法。這些方法在求解偏微分方程 (PDEs) 方面非常高效,并已廣泛應(yīng)用于巖土工程問題的研究。盡管基于網(wǎng)格的方法取得了成功,但網(wǎng)格的使用仍然帶來一些數(shù)值上的困難,例如網(wǎng)格畸變和區(qū)域離散化,這阻礙了它們在大變形和自由表面問題中的應(yīng)用,例如在顆粒流和顆粒材料的失效后分析中遇到的問題。網(wǎng)格再生技術(shù)為解決網(wǎng)格畸變問題提供了一種可能的解決方案,然而這計算成本高昂且并不總是實用。 與基于網(wǎng)格的方法相比,無網(wǎng)格方法為大規(guī)模變形問題提供了更有效的解決方案,其中消除了網(wǎng)格連接性。用于顆粒材料和巖土工程應(yīng)用的無網(wǎng)格方法示例包括光滑粒子流體動力學 (SPH)、物質(zhì)點法 (MPM)和粒子有限元法 (PFEM) 。其中,SPH 可以被視為一種真正的無網(wǎng)格、拉格朗日方法。在 SPH 中,物理域被離散為一組拉格朗日粒子,這些粒子攜帶宏觀場屬性,并隨材料速度移動。粒子之間的相互作用由稱為光滑核函數(shù)的權(quán)重函數(shù)控制。由于采用局部插值來評估每個粒子的場變量,因此不需要背景網(wǎng)格來積分控制偏微分方程。這些特性使得 SPH 非常適合于涉及高度非線性、自由表面和大變形的問題。 盡管 SPH 最初是由 Gingold and Monaghan和 Lucy為天體物理問題開發(fā)的,但在過去的幾十年里,它已被應(yīng)用于廣泛的應(yīng)用領(lǐng)域,包括流體動力學、固體斷裂、多相流、土-水相互作用以及泥石流。SPH 在計算巖土力學中的應(yīng)用始于 Bui et al.。在他們的工作中,采用相關(guān)聯(lián)和非相關(guān)聯(lián)塑性流動法則的彈性-理想塑性 Drucker-Prager 模型被成功地應(yīng)用于 SPH 格式中,用于研究粘性土和非粘性土的破壞后流動。隨后,各種嚴格的本構(gòu)模型,如 Bingham 流動模型、率相關(guān)粘塑性模型、亞塑性模型、基于臨界狀態(tài)的本構(gòu)模型和被納入 SPH 框架中以模擬不同的流動行為。此外,也有若干研究致力于消除 SPH 在大變形巖土力學問題中的缺點,例如拉伸不穩(wěn)定性,這些研究將 SPH 與其他方法相結(jié)合,例如 Taylor-Galerkin SPH和 Stress-Particle SPH。 在大多數(shù)現(xiàn)有的巖土工程 SPH 應(yīng)用中,重點主要放在運動學預(yù)測上,并且與實驗觀察相比獲得了令人滿意的結(jié)果。然而,在分析應(yīng)力分布時,在大變形下觀察到高頻短波長的振蕩。類似于在流體弱可壓縮 SPH 中觀察到的壓力波動,這種偽應(yīng)力場影響了 SPH 方法的精度并降低了其預(yù)測能力,因為應(yīng)力的準確預(yù)測對于一些實際應(yīng)用(例如模擬泥石流對結(jié)構(gòu)的影響)非常重要。Nguyen et al.最近提出的應(yīng)力正則化技術(shù)通過在整個域上執(zhí)行濾波器,以特定的時間頻率重新評估和重新分配每個粒子的應(yīng)力,為偽應(yīng)力場提供了一種解決方案。 Nguyen et al. (2017) 建議使用移動最小二乘 (MLS) 插值進行應(yīng)力正則化以實現(xiàn)一階校正。在他們的工作中,正則化技術(shù)成功地過濾了應(yīng)力場中的高頻數(shù)值噪聲。然而,在 SPH 中使用濾波技術(shù)的一個常見問題是,對于長時間模擬,場變量可能會被過度濾波,從而影響所模擬過程中涉及的物理機制。此外,濾波過程本身需要對整個域進行額外的粒子掃描,這計算成本昂貴,特別是對于大尺度問題。因此,有必要尋找一種替代方法來進行應(yīng)力平滑,同時能夠保持動量守恒和一致性。 與 SPH 相關(guān)的另一個重要問題是邊界條件的處理。數(shù)值模擬的準確性和魯棒性高度依賴于 SPH 模型中采用的邊界條件的性能。對于 SPH 在巖土力學中的應(yīng)用,最廣泛使用的邊界處理是 Bui et al. (2008) 提出的方法。在他們的工作中,對于邊界附近的土體粒子,鄰近邊界粒子的應(yīng)力值被設(shè)定為與該土體粒子相同,從而在固體邊界附近給出局部均勻的應(yīng)力分布。無滑移邊界條件是通過如 Morris et al. (1997) 中所述為邊界粒子構(gòu)建人工速度來施加的。后續(xù)研究提出了對 Bui 邊界條件的若干修正。Peng et al. (2015) 認為 Bui 對邊界粒子應(yīng)力的處理可能無法保證無穿透條件,并提議將邊界粒子應(yīng)力張量的對角分量取為所關(guān)注土體粒子的最大值,而非對角分量設(shè)定為相同;這確保了邊界產(chǎn)生足夠大的壓力。Chalk et al.對同一問題提出了不同的修改,他們采用單層虛擬壁面粒子施加排斥力以確保無穿透條件。另一種可能的邊界處理依賴于使用虛擬粒子和重正化技術(shù)。虛擬邊界粒子的場量(例如應(yīng)力、速度)通過 Shepard 校正核函數(shù)從其鄰近的土體粒子外推,以給出零階一致性。也值得提及 Douillet-Grellier et al.和 Zhao et al.在開發(fā)無邊界粒子的應(yīng)力邊界條件方面的工作。他們處理的基本思想是通過在動量方程中包含一個額外的應(yīng)力項來補全邊界附近粒子的截斷核支持。這種類型的 Dirichlet 壁面邊界條件可以在需要邊界應(yīng)力時應(yīng)用,例如在三軸試驗、巴西試驗和硬幣狀裂紋問題的模擬中。 可用于 SPH 巖土工程應(yīng)用的邊界處理技術(shù)最多只能確保達到零階一致性。邊界處理中一致性的缺乏可能導致邊界附近應(yīng)力場的預(yù)測不佳。此外,盡管許多這些邊界方法在簡單幾何形狀的測試案例中表現(xiàn)良好,但它們的性能尚未在更復(fù)雜的幾何形狀下進行評估。 本工作開發(fā)了一種新方法,可以最小化 SPH 模擬巖土力學問題中常見的偽應(yīng)力場,并解決現(xiàn)有邊界條件的一些局限性。受流體動力學中密度擴散方案的啟發(fā),該方案提供了一種一致的數(shù)值算法來消除壓力噪聲和提高穩(wěn)定性,本研究考慮了擴散過程以改進應(yīng)力場。為了精確解析邊界附近的應(yīng)力分布同時能夠處理復(fù)雜幾何形狀,本研究對 Marrone et al.提出的固定鬼粒子技術(shù)進行了修改來處理壁面邊界條件。據(jù)作者所知,這是此類邊界技術(shù)首次擴展到在 SPH 中模擬帶應(yīng)力的彈塑性固體。與 Marrone et al.中使用 MLS 插值來評估流動量不同,本文采用 Liu and Liu (2006) 提出的修正 SPH 插值來恢復(fù)邊界處的一階一致性。此過程可以在單個循環(huán)內(nèi)實現(xiàn),從而最大限度地減少計算成本。 本文剩余部分組織如下:第 2 節(jié)簡要描述了控制方程和本構(gòu)模型。隨后,第 3 節(jié)給出了控制方程的 SPH 離散化以及數(shù)值擴散項的發(fā)展。第 4 節(jié)詳細描述了一階一致壁面邊界處理。在第 5 節(jié)中,通過幾個驗證案例評估了新 SPH 方案的準確性和魯棒性,包括庫埃特流、簡單剪切試驗、帶楔形體的靜態(tài)土體、二維顆粒柱坍塌和隧道掌子面坍塌。最后,第 6 節(jié)給出了主要發(fā)現(xiàn)和結(jié)論。 圖表:

圖1 平面與拐角處邊界粒子(灰色圓圈)和鬼節(jié)點(十字標記)的生成示意圖

圖2 庫埃特流動算例的數(shù)值模型設(shè)置,其中土體粒子(SPs)標記為深藍色,邊界粒子(BPs)標記為淺灰色

圖3 庫埃特流動的速度分布:(a) 與解析解對比;(b) t = 5 s時刻的速度云圖(單位:m/s)

圖4 庫埃特流動在 t = 5 s 時速度的歸一化 L2 誤差范數(shù)

圖5 用于測試SPH中Drucker-Prager彈塑性模型的簡單剪切實驗:(a) 模型設(shè)置;(b) 獲得的流速分布圖

圖6 不同圍壓條件下簡單剪切試驗的結(jié)果:(a) 應(yīng)力路徑;(b) 剪應(yīng)力-應(yīng)變關(guān)系曲線

圖7 靜態(tài)土柱 (a) 模型設(shè)置,其中土體粒子和邊界粒子分別標記為深藍色和淺灰色;(b) 豎向應(yīng)力云圖

圖8 在不同離散精度(dp = 0.1第一行,dp = 0.05第二行,dp = 0.02第三行)下最終時刻(t = 5 s)的歸一化豎向應(yīng)力分布對比

圖9 采用零階邊界處理時的歸一化豎向應(yīng)力分布 (a) 粒子間距 dp = 0.05;(b) 粒子間距 dp = 0.02

圖10 靜態(tài)土柱:5秒時刻豎向應(yīng)力的歸一化L2誤差范數(shù)

圖11 帶楔形容器內(nèi)靜態(tài)土體的示意圖

圖12 含楔形體的靜態(tài)干土:10秒時刻的歸一化應(yīng)力云圖

圖13 含楔形體的靜態(tài)干土:采用應(yīng)力擴散項時在x=1.4m位置10秒時刻的歸一化豎向應(yīng)力分布。(a)和(b)未考慮邊界對擴散項的貢獻,(c)和(d)則考慮了邊界貢獻

圖14 含楔形體的靜態(tài)干土:10秒時刻豎向應(yīng)力的歸一化L2范數(shù)誤差

圖15 顆粒柱坍塌問題的初始構(gòu)型示意圖

圖16 二維顆粒流豎向應(yīng)力云圖:左列為采用擴散項的結(jié)果,右列為未采用擴散項的結(jié)果

圖17 最終堆積體的豎向應(yīng)力分布

圖18 二維顆粒柱坍塌過程的數(shù)值模擬與實驗結(jié)果對比

圖19 SPH模擬與實驗數(shù)據(jù)的自由表面線對比:(a) 長寬比a=0.5;(b) 長寬比a=1.0

圖20 隧道模型的計算設(shè)置(土體粒子與邊界粒子分別標記為藍色和紅色)

圖21 與實驗數(shù)據(jù)的對比(H/D = 1.0):(a) 掌子面擠出變形;(b) 地表沉降
結(jié)論: 本文提出了一種用于巖土材料大變形分析的新型SPH方法。引入了一種采用固定鬼粒子技術(shù)并結(jié)合一階一致性插值的新型無滑移/自由滑移邊界處理方法。此類邊界方法在SPH解決巖土工程問題中的應(yīng)用尚屬首次。這種新的邊界公式適用于復(fù)雜幾何形狀,并被證明能夠提供精確的應(yīng)力和速度預(yù)測。針對大變形下偽應(yīng)力場這一SPH模擬巖土材料時的常見問題,提出了一種改進方案,即在應(yīng)力中引入數(shù)值擴散項。本文討論了幾種構(gòu)建擴散項的方法,并與新的擴散項算法進行了比較。結(jié)果表明,該算法能夠在平滑數(shù)值噪聲的同時,保持邊界處的一致性。這種處理方法易于實現(xiàn),且不需要額外的、成本高昂的應(yīng)力插值過程。庫埃特流、復(fù)雜幾何形狀中靜態(tài)干土的模擬結(jié)果顯示了速度和應(yīng)力分布的收斂且精確的預(yù)測,證明了所提出技術(shù)的準確性、魯棒性和適用性。該新方案最終被應(yīng)用于顆粒柱坍塌和隧道掌子面坍塌的模擬,結(jié)果顯示數(shù)值與實驗結(jié)果高度吻合,并提供了平滑的應(yīng)力場。 參考文獻:
[1] Feng R, Fourtakas G, Rogers B D, et al. Large deformation analysis of granular materials with stabilized and noise-free stress treatment in smoothed particle hydrodynamics (SPH)[J]. Computers and Geotechnics, 2021, 138: 104356.
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